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009089
2026-09-24

VE0089 | Effetto di Bourdon

Descrizione

Un tubo con sezione tubolare è caricato per mezzo di una pressione interna, vedere la figura seguente. La pressione interna causa una deformazione assiale del tubo, chiamata effetto Bourdon. Determinare la deformazione assiale ux dell'estremità del tubo. Il problema è descritto dai seguenti parametri.

Materiale Acciaio Modulo di elasticità E 210000.000 MPa
Coefficiente di Poisson ν 0.300 -
Geometria Tubo Lunghezza L 10.000 m
Diametro esterno De 200.000 mm
Diametro interno Di 196.000 mm
Carico Pressione interna del tubo p 1.000 MPa

Soluzione analitica

Il tubo è considerato un recipiente a parete spessa con fondo chiuso. Una descrizione dettagliata del calcolo del recipiente a parete spessa si trova in VE0064 | Recipiente a parete spessa . Lo stato di tensione del tubo è generalmente spaziale a causa della tensione radiale σr, della tensione tangenziale σt e della tensione assiale σx. La deformazione assiale ux dell'estremità del tubo è definita per mezzo della legge di Hooke:

La tensione assiale σx, considerando una pressione esterna nulla, è:

Le tensioni radiale e tangenziale sono definite come segue:

La costante reale C è in questo caso pari a:

Per concordare con l'analisi RFEM / RSTAB, ulteriori calcoli sono effettuati per il raggio medio rm = (re + ri) / 2. Utilizzando la formula sopra riportata per la deformazione assiale, si ottiene la deformazione assiale ux dell'estremità del tubo:

Impostazioni RFEM e RSTAB

  • Modellato in RFEM 6.15, RSTAB 9.15 e RFEM 5.16, RSTAB 8.16
  • Dimensione elemento lFE = 0.500 m
  • Materiale lineare elastico isotropo utilizzato
  • Carico su asta 'Pressione interna del tubo' utilizzato
  • Spostamenti dovuti ai carichi su asta di tipo 'Pressione interna del tubo' (effetto Bourdon) attivati

Risultati

Grandezza Soluzione analitica
[mm]
RFEM 6
[mm]
Rapporto
[-]
RSTAB 9
[mm]
Rapporto
[-]
ux 0.462 0.462 1.000 0.462 1.000

 

Grandezza Soluzione analitica
[mm]
RFEM 5
[mm]
Rapporto
[-]
RSTAB 8
[mm]
Rapporto
[-]
ux 0.462 0.462 1.000 0.462 1.000


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