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009089
24. September 2026

VE0089 | Bourdon-Effekt

Beschreibung

Ein Rohr mit dem Rohrquerschnitt wird durch Innendruck belastet, siehe folgende Abbildung. Der Innendruck verursacht eine axiale Verformung des Rohrs, die als Bourdon-Effekt bezeichnet wird. Bestimmen Sie die axiale Verformung ux des Rohrendpunkts. Das Problem wird durch die folgenden Parameter beschrieben.

Material Stahl Elastizitätsmodul E 210000.000 MPa
Poissonzahl ν 0.300 -
Geometrie Rohr Länge L 10.000 m
Außendurchmesser De 200.000 mm
Innendurchmesser Di 196.000 mm
Last Rohr-Innendruck p 1.000 MPa

Analytische Lösung

Das Rohr wird als dickwandiges, geschlossenes Druckgefäß betrachtet. Eine detaillierte Beschreibung der Berechnung des dickwandigen Gefäßes finden Sie in VE0064 | Dickwandiger Behälter . Der Spannungszustand des Rohrs ist infolge der Radialspannung σr, der Tangentialspannung σt und der Axialspannung σx allgemein räumlich. Die axiale Verformung ux des Rohrendpunkts wird mithilfe des Hooke'schen Gesetzes definiert:

Die Axialspannung σx unter Berücksichtigung eines äußeren Drucks von null beträgt:

Die radialen und tangentialen Spannungen sind wie folgt definiert:

Die reelle Konstante C ist in diesem Fall gleich:

Im Hinblick auf die Übereinstimmung mit der RFEM- / RSTAB-Berechnung werden weitere Berechnungen für den mittleren Radius rm = (re + ri) / 2 durchgeführt. Unter Verwendung der obigen Formel für die axiale Verformung ergibt sich die axiale Verformung ux des Rohrendpunkts:

RFEM- und RSTAB-Einstellungen

  • Modelliert in RFEM 6.15, RSTAB 9.15 und RFEM 5.16, RSTAB 8.16
  • Elementgröße lFE = 0.500 m
  • Isotroper linear-elastischer Werkstoff wird verwendet
  • Stablast 'Rohr-Innendruck' wird verwendet
  • Verschiebungen infolge der Stablasten vom Typ 'Rohr-Innendruck' (Bourdon-Effekt) sind aktiviert

Ergebnisse

Größe Analytische Lösung
[mm]
RFEM 6
[mm]
Verhältnis
[-]
RSTAB 9
[mm]
Verhältnis
[-]
ux 0.462 0.462 1.000 0.462 1.000

 

Größe Analytische Lösung
[mm]
RFEM 5
[mm]
Verhältnis
[-]
RSTAB 8
[mm]
Verhältnis
[-]
ux 0.462 0.462 1.000 0.462 1.000


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